摘要：本试验研讨了用半导体激光器泵浦的：晶体并倍频后得到的532nm激光作为激发光源照耀液体样品的分子而得到的拉曼光谱，谱线很好地符合了理论剖析的分子4种振荡模式，且频率的试验值与规范值比差错低于2%。又运用偏振子和散射物分子发生磕碰后，改动传达方向而构成的。图2是光散射机制半经典解说的一个形象表述，图中表明分子的两个振荡能级，虚线表明的不是分子或许的状况，仅仅用以表明入射光子和散射光子的能量。

  磕碰如果是弹性的，如图〔2a〕那么二者不交流能量，光子只改动运动方向而频率和能量都没改动，这便是瑞利散射。而发生非弹性磕碰时，如图〔2b〕，光子和物质分子交流能量，可以看成是入射光子的湮灭和另一个不同能量散射光子的发生，与此同时，分子能量状况发生了跃迁，导致拉曼散射光发生。最初态能级低于末态能级时发生斯托克斯拉曼散射，出射光子频率为

  ；而初态能级高于末态能级时发生反斯托克斯拉曼散射，出射光子频率为。依据计算散布规则，较高能级上的分子数低于低能级上的分子数，所以拉曼散射中，反斯托克斯线比斯托克斯线强度要小。

  试验所测样品中，尤其是在液态与气态的介质中，分子的取向是无规那么散布的。正常的情况下，如入射光为平面偏振光，散射光的偏振方向或许与入射光不同，并且还或许变为非彻底偏振的。这一现象称为散射光的“退偏〞。散射光的退偏往往与分子结构和振荡的对称性有关。拉曼散射光的偏振性彻底取决于极化率张量。非对称振荡的分子，极化率张量是一个椭球，会跟着分子一同翻滚，振荡的诱导偶极矩也将不断地改动方向。

  为了定量描绘散射光相对入射光偏振态的改动，引进退偏度的概念。退偏度即为偏振方向笔直和平行于入射光偏振方向的散射光强之比。

  由理论剖析可得，1号振荡模式〔振荡频率相当于波数V=458/cm〕的退偏度为0，。

  。样品是液态分子，装在样品池中。光经透镜聚集在样品池中心，成像透镜组对光进行搜集。然后单色仪搜集散射光，再运用光电倍增管和光子计数器费劲拉曼散射信号。

  试验中运用调理偏振片P1对光源进行起偏，使入射光成为平面偏振光，经过滚动半波片P3改动偏振方向，这样做才可以完成对入射光和散射平面所成视点的操控。关于出射光，可以终究靠调理偏振片P2操控出射光与散射平面所成的视点，这样便可以对退偏度做丈量。