假如以为分子极化率 因为各原子间的振荡而与振荡有关，则它应由两部分所组成：一部分是 一个常数0，另一部分是以各种简正频率为代表的分子振荡对 奉献的总和，这些简正频率 的奉献应随时刻做周期性改动，所以

  式中， 表明第n个简正振荡频率，可所以分子的振荡频率或滚动频率，也可所以晶体中晶 格的振荡频率或固体中声子散射频率。因而

  榜首,在vR10cmˉ1的范围内,低分辨率的谱仪很难把瑞利线扣得足够低,需用高分辨率的

  法布里-珀罗干涉仪,又,引起在这区段散射谱的不是分子振荡和滚动,首要的是凝聚态内振荡的

  声频支,这是1922年由布里渊提出的概念，因而这一谱段的散射被称为布里渊散射,与拉曼散

  第二,与简略的线性拉曼效应对应的还有各种非线性的拉曼效应,如共振拉曼散射、超拉曼散

  上式榜首项产生的辐射与入射光具有相同的频率υ，因而是瑞利散射；第二项为包括有分子 各振荡频率信息υn在内的散射，其散射频率分别为（υ- υ n）和（υυ n），前者为斯托克 斯拉曼线，后者为反斯托克斯拉曼线）是用一般的电磁学办法解说拉曼散射频率的产生的，但并不能给出拉曼谱线 的强度。能给出拉曼强度的分子被称为具有拉曼活性，但并不是任何分子都具有拉曼活性，例 如，具有中心对称的分子就不是拉曼活性的，但却是红外活性的。因而，对拉曼散射的准确解

  拉曼散射光强度随频率的散布构成的光谱称为拉曼光谱。因为拉曼散射光的强度很弱,有的

  仅仅入射光的10ˉ-610ˉ7因,此要求用强度大且单色性好的光源,及高活络的探测器。激光能够产 生一个窄的,单色的光，作为入射光源能够聚集在很小的样品上。

  拉曼散射的进程能够看作是光子和分子的非弹性散射,当光子射在分子上,和分子产生了相

  释应该用量子力学。根据量子力学，分子的状况用波函数表明，分子的能量为一些不接连的能

  2、选用对照标准谱和不同物质谱，了解波速丈量，进步专业仪器操作调整技术和细微差 异剖析才能。

  1光子的散射是个吸收和再发射的复合进程.散射物质会从入射光子吸收部分能量,或把自

  身的部分能量加到入射光子身上去,再发射的光子便与原光子不相干,且构成新的谱结构。

  样品分子被入射光照耀时，光电场使分子中的电荷散布周期性改动，产生一个交变的分子 偶极矩。偶极矩随时刻改动二次辐射电磁波即构成光散射现象。单位体积内分子偶极矩的矢量 和称为分子的极化强度，用P表明。极化强度正比于入射电场

  被称为分子极化率。在一级近似中 被以为是一个常数，则P和E的方向相同。设入射光 为频率υ的单色光，其电场强度E=E0cos2πυt，则

  使用拉曼效应及拉曼散射光与样品分子的上述联系，可对物质分子的结构和浓度做多元化的剖析 和研讨。

  光电倍增管将光信号变成电信号并进行信号扩大，最终送入电脑显现体系，在电脑上显现 出拉曼光谱。

  频率为υ的单色光入射到通明的气体、液体或固体资料上而产生光散射时，散射光中除 了存在入射光频率υ外，还观察到频率为υ±△ υ的新成分，这一种评率产生改动的现象就被 称为拉曼效应。υ即为瑞利散射，频率υ △υ称为拉曼散射的斯托克斯线，频率为υ -△υ

  射、受激拉曼散射、相干反斯托拉克拉曼散射所谓非线;,即初始的动因导致次级动因以

  至多级连动因果效应。如共振拉曼效应:激起光频率自身即与受激起的物质的固有发射频率相

  合或附近,外激起引起内共振吸收,再发射有二级动因加强。又如超拉曼效应:既已受一个外光子

  子的相互效果的结果是,入射光子把一部分能量交给了分子,使分子从本来的基态跃迁到激起态.

  本试验选用50mW半导体激光器，该激光器输出的激光为偏振光。其操作进程参照半导体

  外光路体系首要由激起光源（半导体激光器）、五维可调样品支架S、偏振组件P1和P2

  以及聚光透镜C1和C2等组成（见图12-4-3）。激光器射出的激光束被反射镜R反向后，照 射到样品上。为得到较强的激起光，选用一聚光镜C1使激光聚集，使在样品容器的中心部 位构成激光的束腰。为增强效果，在容器的另一侧放一凹面反射镜M2。凹面镜M2可使样品

  调理好外光路是取得拉曼光谱的要害，首先应使外光路与单色仪的内光路共轴。正常的状况 下，它们都已调好并被固定在一个钢性台架上。可调的首要是激光照耀在样品上的束腰，束腰 应刚好被成像在单色仪的狭缝上。是否处于最佳成像方位，可通过单色仪扫描出的某条拉曼谱 线的强弱来判别。

  的称为反斯托克斯线。△υ一般称为拉曼频移，多用散射光波长的倒数表明，计算公式为

  拉曼谱线的频率尽管跟着入射光频率而改动，但拉曼光的频率和瑞利散射光的频率之差却 不随入射光频率而改动，而与样品分子的振荡滚动能级有关。拉曼谱线的强度与入射光的强度 和样品分子的浓度成正比：

  互效果.分子的量子态或许改动或坚持不变.假如量子态没有改动,则散射光子与入射光子有相同 的能量,就会出现在瑞利线中.假如量子态改动了,散射光子就或许有比入射光子大或小的能量.分

  子和光子的总能量是守恒的.力量子力学的观念能够把散射进程看作是,入射光子与散射物质分

  子的相互效果使处于基状况的分子跃迁到一个虚能态,然撤退激起到某个激起态分子与入射光